blog-vitalika.ru

  

Bästa artiklarna:

  
Main / Kernens genomsnittliga missriktning wikihow

Kärnan genomsnittlig missriktning wikihow

Provet var enkristallkisel som hade deformerats av ett mikroseleindrag. Det fanns två problem i exemplet, stamtillståndet för referensmönstret som behövs för korskorrelationen och storleken på stammarna som omger fördjupningen. Jag gick inte in i detaljer i den senaste handboken eftersom det passade bättre för den här handledningen eftersom det tar upp några aktuella problem av komplex natur.

Jag visar kartorna över stammarnas rotationer och spänningar som omger indragningen igen för att sätta smaken på det som ingår här. Normala stammar, skjuvstammar skjuvspänning och rotationer som exempel på absolut töjningsmätning. Det finns inget problem i detta exempel att bestämma en punkt som ska fungera som referenspunkt som är spänningsfri.

Pixel i det övre högra hörnet färgat svart är bara en av många som kunde ha valts. Det är långt ifrån deformationszonen och den enhetliga färgen som omger den visar att töjningen minskade till denna nivå långt före den.

Så vad sägs om stammarnas storlek? Se kartan över skjuvstammkomponenten e 12 nedre raden till vänster. Det är mycket symmetriskt med sax på motsatta ytor över indraget är detsamma medan de på intilliggande ytor har motsatt tecken. Det här är okej. Men låt oss titta på storheterna Den maximala storleken för den positiva skjuvstammen är 0.

Detta är en mycket stor elastisk töjning och många materialforskare skulle säga att provet måste ha brutit och stammen släppts. Är det rimligt. Nåväl i detta fall av kisel där ingen dislokationsaktivitet är möjlig vid låg temperatur och under omständigheterna med en fördjupning, förväntas en sådan stam. Slutliga elementberäkningar stöds. Vi kan också undersöka de andra kartorna och notera hur perfekta resultaten visas för de uppmätta rotationerna där det maximala är bara 1 grad och för skjuvspänningen s 12 där den maximala spänningen är 2.

Den tvåfaldiga symmetrin som ses i kartorna e 11 och e 22 beror på diamantindragets relativa orientering och kristallorienteringen. Endast e 33-kartan visar någon signifikant avvikelse från symmetri. Dessa stammar beräknas utifrån antagandet att inom diffraktionsvolymen är den normala spänningen noll. Medan detta måste vara sant för de mycket nära ytregionerna kanske det inte gäller för hela volymen. Ett av problemen som är förknippat med denna observation här är att eftersom det faktiskt är spänningen som är normal för den fria ytan som måste vara 0 då ytan faktiskt lutas bort från bulknormalen och vi tar bulknormalen som den vi satte till 0 stress, då kan vi mycket väl ha infört något fel i den uppmätta e 33-komponenten.

Den exakta kartan beror sedan på ytrotationerna Vaudin, M. Det polykristallina fallet. Det finns inga problem att studera omkristalliserade eller glödgade prover där vi till exempel kan vara intresserade av restkorngränsstammar men det kommer att finnas ett problem när plastisk deformation har inducerats och dislokationer fördelas över kornen.

Redan ett halvt dussin papper har skrivits om ämnet och vissa är, jag är ledsen att säga, inte så hjälpsamma. Här är kärnan i problemet. Om till exempel den punkt vid vilken referensmönstret registrerades inte var i noll-töjningstillstånd utan i enaxlig spänning skulle detta fortfarande betraktas av programvaran som noll-töjningstillstånd och varje efterföljande mätning skulle således vara felaktigt. För att bestämma det absoluta töjningstillståndet måste vi dra från varje mätning dragspänningen vid referenspunkten.

Men eftersom vi inte känner till stamtillståndet för provelementet från vilket referensmönstret togs kan vi inte göra detta. Samma argument gäller för alla andra stamkomponenter som inte var noll vid referenspunkten. Det finns för närvarande inget svar på detta problem. Men det kommer snart en. Vi är väldigt nära.

Det är inte principen om hur man ska lösa detta problem utan dess genomförande. Den för närvarande föreslagna lösningen är att simulera ett EBSD-mönster av samma kristall och orientering och införa i simuleringens nollstam. Vi jämför sedan simuleringen med EBSD-mönstret från provet.

Simuleringen måste vara ganska bra men som om den skiljer sig från experimentmönstret signifikant kommer korskorrelationen att jämföra olika funktioner i de faktiska och simulerade mönster som leder till falska mätningar.

Även ett obegränsat experimentmönster kan då verka förvrängt jämfört med simuleringen. Nedan följer en simulering som vänligen vidarebefordras av TB Britton från Oxford University, och som producerades när programvaran var fritt tillgänglig via Dr.

Winkelmann direkt. För en fullständig beskrivning och till och med förbättrade simuleringar, se Winkelmann 2010. Mönstret är av en titanbaslegering. Några enkla experiment visar att känsligheten för stammätning är sådan att även en bråkdel av ett pixelfel mellan mönstrets mittvärden helt ogiltigförklarar mätningen Villert, S. Noggrannhetsbedömning av elastisk töjningsmätning med EBSD. Journal of microscopy, 233 2, 290-301.

I detta skede av utvecklingen av EBSD-tekniken är det inte möjligt att känna till experimentmönstercentret till den erforderliga precisionen så att alla papper som påstår sig använda denna teknik utan att samtidigt bevisa att de känner till experimentmönstercentret till en bråkdel av en pixel måste läsas med stor försiktighet.

Detta är grunden för kontroversen om att använda tekniken. För prover som är deformerade bortom den elastiska gränsen, därför där dislokationer sprids över kristallerna, kan vi för närvarande inte producera töjningskartor där vi är helt säkra på de visade absoluta värdena.

Men vi kan fortfarande vara säkra på relativa värden. De kommer att vara relativt den stam som finns vid den punkt som referensmönstret registrerades och relativt varandra. För att maximera användbarheten av tekniken i dessa fall måste vi därför undersöka sätt på vilka vi kan lokalisera områden i ett prov, eller i ett visst korn i det polykristallina fallet, där vi kan vara säkra på att stammen är åtminstone liten. Söker regioner med låg belastning. Först och främst måste vi acceptera att vi för tillfället inte kan känna till den absoluta påfrestningen med noggrannheten, precis som den precision vi kan bestämma den till.

Låt oss tydliggöra skillnaden mellan noggrannhet och precision. Noggrannhet är ett mått på hur nära vi är det verkliga värdet. Precision är ett mått på det slumpmässiga felet i mätningen. Det slumpmässiga felet kan vara mycket litet men systematiska fel, t.ex. Men för att inte förtvivla, även om vi inte vet det exakta töjningstillståndet för den zon från vilken vi registrerade vårt referensmönster, är skillnaden i töjning av någon annan punkt med avseende på den känd för den angivna precisionen av tekniken bara för att vi använder samma referenspunkt för varje jämförelse.

Den beprövade precisionen i Crosscourt 3-programmet är 1 del i 10000. För att visa hur jag undersöker spända prover under sådana omständigheter inkluderar jag här ett exempel på kartläggning av töjningsfördelningen i lätt deformerad polykristallin koppar. Jag tar dig steg för steg genom min resonemangsprocess.

Data som visas nedan erhölls genom att utföra en normal OIM-skanning över det valda området och vid varje punkt av skanningen registrerades en full upplösning, 1K x 1K-bild av EBSD-mönstret. Den första utdata från programvaran är de standardkartor du kan förvänta dig i alla EBSD-paket; bildkvalitetskarta, IPF-karta, förtroendeindexkarta och passningskarta.

Denna karta, som ursprungligen introducerades av TSL, har ett värde för varje pixel som är lika med den genomsnittliga desorienteringen som pixeln har med sina grannar.

KAM-kartan har tillämpat en tröskel för att utelämna alla värden över 1 grad. Vi närmar oss nu korskorrelationsproceduren och som diskuterats ovan måste vi välja en referenspunkt i varje korn så att alla därefter beräknade töjnings-, rotations- och spänningsvärden har värden i förhållande till dessa punkter. Jag har funnit det bäst att låta datorn välja referenspunkter och jag har använt urvalskriteriet som punkten i varje korn som har de minsta KAM-värdena.

Jag kunde ha använt bästa bildkvalitet, anpassningsparameter, konfidensindexparameter eller jag kunde ha valt punkter manuellt. Jag söker den punkt i varje korn som sannolikt kommer att vara under minsta eller ännu bättre, noll belastning. Inre stammar uppvisar ofta snabb förändring från punkt till punkt och om de går betydligt över den elastiska gränsen kommer de vanligtvis att inkludera förskjutningar inom provvolymen och detta kommer att manifestera sig genom kristallrotationer och ett högre värde för KAM.

Programvaran bör alltså helst söka efter regioner där KAM är liten över ett så stort område som möjligt. Men på grund av den låga precisionen i orienteringsmätning med Hough-transform för att mäta orientering, är KAM-standarden bullrig så att vi faktiskt bara använder det lägsta KAM-värdet i vårt ursprungliga referenspunktval och ignorerar det område över vilket det sträcker sig.

Nedan visas en standard KAM-karta där pixeln med minsta korskorrelationsvärde i varje korn indikeras av ett kors inom pixeln. Bredvid den finns en högupplöst KAM-karta beräknad med hjälp av korskorrelerade data och motsvarande referenspunkt i varje korn. Det är omedelbart uppenbart att denna karta är mycket mindre bullrig än den normalt producerade KAM-kartan.

Det är helt enkelt en konsekvens av att kunna mäta desorienteringar 100 gånger mer exakt med hjälp av korskorrelationsdata. Vi söker dock fortfarande efter en stor region i varje korn som endast innehåller små KAM-värden.

Vi använder sedan en pixel inom en sådan region som en ny referenspunkt för spannmålen. Displayens standardvärde för färgintervallet i KAM-kartan på 1 grad är för stort för att visa detta tydligt så att i den sista av de tre bilderna minskas färgområdet till 0. Det största området med minimal belastning identifieras nu lättare . Det är det gröna området i nedre högra hörnet.

KAM i denna zon är 0. Området sträcker sig 5 mikron med 1 mikron. Även om vi inte vet om töjningen i denna zon är noll, är sannolikheten att den är mycket låg.

Vi tecknar således stamkartorna via ett menyalternativ med en av pixlarna i det gröna området som den nya referenspunkten. Vi jämför nedan stamkartorna för en enda korn som beräknats med hjälp av det automatiska urvalet av referenspunkten och de som beräknas med hjälp av den nya referensen. Övre kartor - normala stammar kartor med automatisk vald referenspunkt. Lägre kartor - motsvarande kartor över normal belastning med den nya referenspunkten. Referenspunkter är markerade x. Vi kan göra samma sak för skjuvstammar.

Skjuvstammar kartor med automatisk vald referenspunkt. Referenspunkt vid x. Skjuvstammar kartor med manuell vald referenspunkt. Vi vet faktiskt inte vilken som är den mer exakta kartan. Det lämnar oss med den intressanta iakttagelsen som i de flera studier jag har gjort dyker upp ganska ofta.

Det är att vissa av töjningsvärdena är betydligt större än den elastiska gränsen. Detta är problem 2 jag nämnde ovan.

(с) 2019 blog-vitalika.ru